電（diàn）磁波泄露原理圖
同軸（zhóu）波（bō）導的（de）開口麵可以看成是最簡單的口徑天（tiān）線，作為平麵口徑的一種（zhǒng），其場分布較為複雜。首先，同軸波導開口麵上不僅有TEM波，而且有結構複雜的縱波；其次（cì），在同軸波導開口麵上（shàng）除入（rù）射（shè）波外，還有反射波；第（dì）三，在波導開口麵（miàn）上除有主波外，還有高次模波，此外，電磁場不（bú）僅存在於波導開口麵，在波導的（de）外表麵也有磁場，這是由於有（yǒu）一（yī）部分電流從波導開（kāi）口麵流向波導外表（biǎo）麵造成的。如把這些因素全部考慮，將使波導（dǎo）開口麵（miàn）的輻（fú）射問題變得非常複雜，要得到這一問題的嚴格解在數學上也會遇到很大困難（nán）。在天（tiān）線理論中（zhōng），一般（bān）采用近似解法來研究波導開口麵的輻射。假（jiǎ）設同軸波導開口麵的頻（pín）率是傳輸的主模波的入（rù）射波和反射波之和，即不考慮（lǜ）在開口（kǒu）麵所產生的高次模（mó）波以及（jí）波（bō）導（dǎo）外表麵的電流（liú）。
對（duì）於伸展金屬（shǔ）麵上的任意開口，當電磁能（néng）量通過開口輻射時，在天（tiān）線理論中都可以看（kàn）成（chéng）是縫隙天線。它是一個孔徑（jìng）天線，通常是在同軸線、波導管或諧振腔的壁上開縫，電磁波通過開縫向外部空間輻射，它的近場和遠場原則上都可以通過導體表（biǎo）麵的電流來決定。在采用外置天線接收局放脈衝激發並泄漏到GIS外（wài）空間的電磁波時，可以認為是內部的電磁（cí）場在間隔縫（féng）隙（xì）表麵電流驅動的縫隙天線所發射的電磁波（bō）。
從上麵（miàn）分析了解到GIS內腔中的電磁場結構，在同軸波導內由局放（fàng）脈衝激勵了一定模式以後，波導內壁上形成一定規律（lǜ）的電流（liú）力線，如果存在縫隙截斷波導內壁上的電（diàn）流線，則縫隙受到激勵，在縫隙上（shàng）形成（chéng）電場分布（bù），並向空間輻射（shè）。縫隙輻射能量的多少，決定於它切（qiē）割電流場的多少，也就是決定於它在波導壁上的位置。
波（bō）導壁上開縫激發磁場原（yuán）理圖
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